By M. A. Crisfield

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Schließlich handelt es sich für m > lul > 0 um zwei Übergangsbögen, die angenähert Kreisbögen darstellen. 22 bzw. 19 angegebenen Werte. 22 folgen für die halbe Breite des engsten Querschnitts, für die Kerbkrümmung sowie für den Faktor der Spannungskonzentration : f ,,12 aj(a + t) = ~ {[gycosh2 V v=o v]/ycos 2 V + sinh 2 q} dv; (3) (nj2) (1 - g) [sinh qj(g sinh m)]2jsinh q; (4) + (1 (a IX + t)je = = _a_ Y2[(a a + sinh2 m +t g) COS + t)je] sinh qj[n(1 - g)]. 23j14) bzw. 22j4) bzw. 37 anzuwenden ist.

Die zum Vergleich eingetragene Gerade für die Halbellipse liegt etwas unterhalb der drei Kurven. 32. 20 Unendlich tiefe Kerbe mit geraden parallelen Flanken und zykloidischem Kerbgrund Zur naheliegenden Hypothese, daß ein möglichst gleichmäßiger Verlauf der Randspannung in der näheren Umgebung des Kerbgrundes eine Abminderung der Spannungskonzentration zur Folge hat, möge auch folgendes Problem einen Beitrag liefern. 20 Tiefe Kerbe mit geraden parallelen :Flanken und zykloidischem Kerbgrund 47 einen Einschnitt, der sich mit geraden parallelen Flanken ins Unendliche erstreckt und im Kerbgrund knickfrei in eine Zykloide übergeht.

Für die ebenfalls von 0 bis 1 laufende Hilfsgröße dann: iX/XL = ((08 V(2 -- 82) [(1X0 -- 1)2 + (1- 82)2]/V«x~ - 21X0 • [(1X0 - 1)2 82(2 - 82) . (1 + 282 - S4) + + (1 - 82)2] + IX/IXL ergibt sich + 2) -- [(1X0 - 1)2 (1 - 82)2] V(lXo - 1)2 82(2 - 82) + (1 - 82)2. 8 zeigt, erhält man bei Auftragung von 1X/iX-L über s bei jeweils konstantem 1X0 eine Schar von Kurven, die von der Stelle 8 = 0 ausgehen und zunächst fast geradlinig ansteigen [Bereich der kurzen Risse, gemäß (20) wächst die Steigung mit 1X0].

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